|
| |
  |
Перейти на главную Журналы -2,2 +2,05 + U95 +0,5 +0,6 +0,9 +1.6 +1.5 О + 1.5 + 1,9 Продолжение 45** 1,8 О +0.1 +0,1 +2,1 +1.4  0,7 0,75 +2 +1.55 +1.55 +2 fti - коэффициент перекода от элемента бесконечной длины к элементу с отношением k=l/h  А р
2, Коэффициент лобового сопротивления для плоских ферм из профилей i-£-i
S, Простртстеенная ферма с коэффициентом заполнения (f6,3: для элементов наветренной грани QnthcgSi cosp: » * заветренной > л1,=А;/«р95/11 cos где Si=hl или dl; для элементов нэ прокатных профилей c-k или*р,1-где с д„ или принимается по п. 1 настоящей таблицы. 
ПРИЛОЖЕНИЕ 2 ОБОСНОВАНИЕ ОСНОВНЫХ ПОЛОЖЕНИЙ И МЕТОДА ДИНАМИЧЕСКОГО РАСЧЕТА ЗДАНИЙ И СООРУЖЕНИЯ НА ДЕЯСТВИЕ ВЕТРА 7. СТРУКТУРА ТУРБУЛЕНТНОГО ПОТОКА ВЕТРА Ветер, возникающий в атмосфере, представляет собой турбулентное движение среды, которое характеризуется чрезвычайно нерегулярным и беспорядочным изменением- скорости во времени в каждой точке пространства. Так же нерегулярно изменяется от точки к точке скорость потока, рассматриваемая в заданный момент времени. Мгновенное зиаченне скорости в турбулентном потоке можно представить как результат наложения пульсационной составляющ1?й скорости на ее среднее значение. Если пульсационная составлАюЩая равна нулю, движение является ламинарным. Ламинарное движение становится турбулентным, когда число Рейнольдса превосходит некоторое критическое значение, т. е. >Кенр, где V-характерная скорость потока, L -его характерный размер. Цёкр соответствует условиям, когда силы инерции, действующие между удаленными друг от друга объемами воздуха, обладающими разной скоростью движения, становятся настолько большими по сравнению с силами вязкости, что формируется устойчивый турбулентный поток. Элемент этого потока с некоторым характерным размером (масштабом) называется турбулентным вихрем [19, 321. По А. Н. Колмогорову [29], турбулентное движение в атмосфере представляет собой процесс последовательного распада крупномасштабных вихрей (вихрей первого порядка), возникающих в неустойчивом осреднеином потоке при больших числах Рейнольдса, ил вихри с меньшими масштабами (вихри высокого порядка). Этот процесс продолжается до тех пор, пока влияние вязкости на мелкомасштабные внхри с достаточно малым числом Рейнольдса уже ощутимо и препятствует образованию вихрей более высокого порядка. Кинетическая энергия турбулентного движения переходит от вихрей большого масштаба, черцдющих свою энергию от основного потока, к вихрям с меньшими масштабами, практически не диссипи-руясь. Диссипация энергии потока (переход кинетической энергии в тепло) происходит в самых мелкомасштабных вихрях. Средняя величина турбулентной энергии, отнесепной к единице массы, равна полусумме средних квадратов пульсаций продольной, поперечной и вертикальной составляющих скорости ветра. Распределение энергии по высоте зависит от неоднородности подстилаю-пей поверхности и температурной стратификации атмосферы. При больших скоростях ветра температурная стратификация близка к безразличной, поэтому в дальнейшем пульсация составляющих скорости рассматривается только при этом состоянии атмосферы. Напомннм, что стратификация называется безразличной, если температура по всем слое, начиная от поверхности земли, падает, причем градиент по всему слою од и лаковой составляет не более 17100 м. 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 [ 21 ] 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
